1.復(fù)盛空壓機(jī)固有頻率的計(jì)算

對(duì)簡(jiǎn)化了的、支承在剛性支承上的單盤(pán)形復(fù)盛空壓機(jī)模子，其臨界轉(zhuǎn)速可近似地用下式 表現(xiàn)：

于是，在這個(gè)很是簡(jiǎn)化的模子中，復(fù)盛空壓機(jī)固有頻率或臨界轉(zhuǎn)速將與軸的直徑平方值成正比， (即復(fù)盛空壓機(jī)臨界轉(zhuǎn)速將按軸徑增添數(shù)的平方增添)，與重量的平方根和長(zhǎng)度的2/3次方成反比。 這個(gè)近似式可器具有下列特征的實(shí)驗(yàn)復(fù)盛空壓機(jī)入行計(jì)算的例子來(lái)闡明。

復(fù)盛空壓機(jī)軸承中央到復(fù)盛空壓機(jī)軸承中央之間的間隔 安裝在中央的單質(zhì)量塊的重量。

2.復(fù)盛空壓機(jī)幅頻相應(yīng)和相頻相應(yīng)

上述例子中的復(fù)盛空壓機(jī)升速和再?gòu)妮^年夜事情速率降速所獲得的幅值和相位對(duì)轉(zhuǎn) 速的相應(yīng)曲線圖。振幅的峰值和90"的相移顯示臨界轉(zhuǎn)速值泛起在3700 r/min左近。

因動(dòng)態(tài)體系的另一個(gè)機(jī)能是阻尼，它影響著一個(gè)物體或構(gòu)件在其固有頻率處的相應(yīng)。 流領(lǐng)會(huì)對(duì)運(yùn)動(dòng)發(fā)生阻力，如許形成的阻尼對(duì)固有頻率地點(diǎn)地位只有很小的影響。

然而，對(duì)共報(bào)處的幅頻相應(yīng)和相頻相應(yīng)卻有較年夜的影響。

歸顧一下，當(dāng)敲擊的音叉入進(jìn)共振時(shí)，它的相應(yīng)曲線就聳起來(lái); 然后，當(dāng)微勵(lì)頻率 入到高于固有頻率時(shí)，晌應(yīng)曲線又降了下來(lái)。

假如觀測(cè)者能丈量鼓勵(lì)與相應(yīng)之間的相位 角，那么，當(dāng)鼓勵(lì)頻率增添到經(jīng)由過(guò)程共振頻率，相位角中將有180"變化，幅頻相應(yīng)和 相頻相應(yīng)如圖2-9所示。

當(dāng)體系參加阻尼時(shí)，如顛倒音叉并將其浸進(jìn)很是粘稠的液體里,相應(yīng)的峰值就減小。 相位變化就鋪寬。

使共振處振幅不增年夜的阻尼是體系的臨界阻尼。臨界阻尼對(duì) 相位變化的效應(yīng)亦是顯而易見(jiàn)的,當(dāng)增添阻尼時(shí)，在較年夜的顏率范疇內(nèi),相移以遲緩的 速度變化。

按圖2-9,不問(wèn)可知，阻尼是能限定共振處振幅的獨(dú)一因素。沒(méi)有阻尼.共撲處的 振幅會(huì)增到無(wú)限年夜。是以，我們應(yīng)限定在低于體系固有頻率處運(yùn)行。當(dāng)然，以為訂阻尼 便可越過(guò)臨界轉(zhuǎn)速，也是不切現(xiàn)實(shí)的。

曾有過(guò)這種情形: 處在臨界轉(zhuǎn)速的復(fù)盛空壓機(jī)體系，由 于阻尼喪失或忽然削減，造成了毀壞性的變亂。